- 文献综述（或调研报告）：
大动量有效场论中的部分子物理学：
把部分子物理学表述在光锥上时，很难用非微扰的方式进行研究，尽管目前已经有光前量子化的框架。最近，人们提出了另一种研究粒子的方法，即费曼关于强子以渐近大动量运动的原始图像。在这里，用有效场论的语言阐述了格点量子色动力学中大型强子动量P的方法，简称LaMET。文中证明了利用这个新的有效理论，可以在1/P的系统展开式中从点阵观测数据中提取出光子的性质，包括光前光子的波函数，就像在几个GeV的动量尺度下从硬散射数据中提取出光子的分布一样。
Quasi部分子分布函数和quasi-GPDs：
部分子分布函数对基本粒子物理学具有根本性的影响。部分子分布函数提供了关于质子的部分结构的宝贵信息，是高能散射实验数据的理论预测和描述的基本成分。同时，从量子色动力学的基本原理出发计算部分子分布函数仍然是一个巨大的挑战。虽然它们的存在理论上已经通过量子色动力学因子化建立了, 但部分子分布函数本质上是非微扰量，因此不能使用微扰量子色动力学技术获得。到目前为止，从实验数据中提取部分子分布函数依赖于标准因式分解框架内的全局拟合过程。
部分子分布函数(PDFs)是表征强相互作用粒子(如核子[1])的夸克和胶子结构的关键量。量子色动力学(QCD)中的因数分解定理允许我们从实验数据中提取部分子分布函数，用于各种高能散射过程。另一方面，从第一性原理出发，利用格点量子色动力学对部分子分布函数进行数值计算仍然困难。造成这一问题的主要原因是用光锥相关函数定义部分子分布函数时程的依赖性。这影响了寻找部分子分布函数完全依赖于部分携带的动量分数x的尝试。在过去，对格点量子色动力学中部分子分布函数的研究主要集中在x-动量上，x-动量是由与时间无关的局部算子给出的。
最近，人们提出了所谓的quasi部分子分布函数来解决这个问题。通过晶格QCD中的空间相关函数，给出了强子动量=增加时向标准部分子分布函数收敛的quasi部分子分布函数。更具体地说，在时，quasi部分子分布函数和标准部分子分布函数的红外行为是相同的。但两种部分子分布函数的紫外(UV)行为不同。但是这种差异可以通过重新正规化和一个微扰的匹配过程来处理，使时准确地恢复标准部分子分布函数。我们还提出了计算晶格量子色动力学中部分子分布函数的x依赖关系的其他方法，其中一些方法与quasi部分子分布函数的概念密切相关。
同时探讨了quasi部分子分布函数在重正化作用下的行为，以及quasi部分子分布函数和相关欧几里德相关函数的一些进一步的性质。特别是，首次得到了quasi部分子分布函数和类似数量的鼓舞人心的格点结果。此外，还进行了quasi部分子分布函数的模型计算。这些研究主要集中在，对于给定的模型，准部分子分布函数如何将相应的标准GPDs描述为的函数。
在关于准部分子分布函数的第一篇论文中，已经提出利用空间相关函数(quasi-GPDs)来研究广义部分子分布(GPDs)。在过去的二十年里，GPD引起了极大的兴趣。领头阶(twist-2) GPDs允许人们获得强子内部各部分的角动量，它们包含了强子三维结构的信息。虽然原则上可以通过深度虚拟康普顿散射和介子产生等硬排斥过程来测量GPDs，但是很难通过实验数据来完全绘制出它们。因此，从格点量子色动力学中获得关于GPDs的进一步输入/约束将是有用的。
以往关于quasi-GPDs的论文都讨论了扰动匹配计算。研究了通常用H和E表示的twist-2向量GPDs在标量双夸克模型(SDM)中的应用。特别地，研究了当增加时，准GPDs向标准GPDs收敛的情况。
准部分子分布函数：双夸克旁观者模型的研究
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